這一節(jié)繼續(xù)對共射放大電路進(jìn)行總結(jié)分析，講述放大電路中提高放大倍數(shù)的手段!

關(guān)鍵：共射放大器電路;

表1-1 共射放大電路的設(shè)計(jì)規(guī)格

我們知道，放大電路的放大倍數(shù)Av與集電極電阻Rc與發(fā)射極電阻RE有關(guān)，所以常用的提高放大倍數(shù)的方法就是改變這兩個(gè)值就可以改變放大倍數(shù)。 但是，如果隨意地改變Rc與RE的值，就會連偏置的狀態(tài)也改變了，從而導(dǎo)致最大輸出振幅下降(集電極電位顯著地偏向電源或GND而引起的)，或者偏置隨溫度而變得不穩(wěn)定。

因此為了不破壞直流電位關(guān)系而又提高交流增益，可以采取如圖1-1所示方法：

圖1-1 提高交流放大倍數(shù)的方法

如圖1-1(a)所示，并聯(lián)連接發(fā)射極電阻RE和電容C或者如圖1-1(b)那樣，將RE進(jìn)行分割成R與RE’用C并聯(lián)接地。 這樣一來，發(fā)射極–GND間的交流電阻變小，所以增加了交流放大倍數(shù)，C將發(fā)射極電流旁路到地，所以稱為發(fā)射極旁路電容。 圖1-2是測得的交流放大倍數(shù)變化時(shí)增益與頻率的特性。

圖 1-2 交流方法倍數(shù)改變時(shí)的頻率特性

圖1-2中的Av是計(jì)算值(用Rc//(RE//R)求得)。 可以知道，當(dāng)交流發(fā)射極電阻值下降，放大倍數(shù)就會變大。 另外，設(shè)R=0Ω，則電容直接并聯(lián)到RE上，所以交流發(fā)射極電阻幾乎為0，因此，在計(jì)算上交流放大倍數(shù)應(yīng)該是∞，但是，實(shí)際上如圖1-2所示，為有限值(圖中表示為49dB)。 最大放大倍數(shù)如果是作為目標(biāo)hFE的值就可以了。 嚴(yán)格地進(jìn)行考慮，則RE=0Ω時(shí)Av為：

其中hIE是表示晶體管輸入阻抗的常數(shù)，它隨晶體管的品種和工作點(diǎn)不同而不同，大體上為1~10kΩ左右。

在實(shí)際電路中，集電極負(fù)載電阻Rc的值大體上也是kΩ的數(shù)量級，所以式(1.1)分母的hIE與分子Rc可以認(rèn)為幾乎相等，所以，式(1.1)變?yōu)椋?/p>

因此，在共發(fā)射放大電路中能夠?qū)崿F(xiàn)的最大放大倍數(shù)為hIE值，在Rc極小或者極大時(shí)，是不適用的，在這種條件下，認(rèn)為“Av”與Rc的大小成正比即可。為此，用一個(gè)晶體管就能實(shí)現(xiàn)低頻范圍的最大放大倍數(shù)為40~60dB左右(hFE=100~1000)。R=0時(shí)，因?yàn)榘l(fā)射極直接接地，完全是“共發(fā)射極”，但是，如圖1-3所示:，發(fā)射極不是直接接地電路，當(dāng)R=0時(shí)，顯然也是共發(fā)射極放大電路。所以，所謂共發(fā)射極放大電路，是發(fā)射極電位作為基準(zhǔn)而進(jìn)行放大工作的電路。

圖1-3 共發(fā)射極放大電路實(shí)例