在本文中，我們將討論正向和反向偏置PN二極管。我們還推導了方程并求解了一個數值示例。首先，讓我們看一下反向偏置的pn二極管。

反向偏置PN二極管

圖1顯示了具有反向偏置的PN二極管，即電池的負極連接到二極管的P側，正極端子連接到N側。隨著連接的極性，P區中的空穴和N區的電子遠離結點，耗盡區的寬度增加。勢壘的高度隨量 V 增加。這種增加的勢壘高度有助于減少多數載流子流向另一側，即從P側到N側的空穴和從N側到P側的電子。然而，少數載流子的流動仍然不受勢壘高度增加的影響，因為這些少數載流子會落在勢能勢壘下。因此，從N側到P側的凈小反向電流流過由少數載流子攜帶的二極管。這個小電流是二極管反向飽和電流，其大小用 I 表示 0 .

反飽和電流 I0由下屬給出，

..........(1)

其中 A 是器件的橫截面積

D P （D n ）是空穴（電子）的擴散常數，

L P （L n ）是空穴（電子）的擴散長度

N D （N 一個 ）是供體（受體）雜質密度和n我是空穴和電子的固有濃度。

內在濃度 n我由以下等式給出

.........(2)

等式（2）也可以表示為：

...........(3)

其中 V去電壓（以伏特為單位）在數值上等于禁止的間隙能量 E去以 eV 和 V 為單位T是溫度的伏特當量。

I 的值0取決于 P 和 N 區域的特性以及工作溫度。在室溫（300 K）下，I0對于Ge二極管，通常約為1 nA，對于硅二極管。這種反向飽和電流 I0與反向偏置的大小無關，但隨著溫度 T 的升高而增加。

正向偏置PN二極管

圖2顯示了具有正向偏置V的PN二極管，即電壓源V的正極端子連接到P側，負極端子連接到N側。在這種正向偏置下，P區中的空穴和N區中的電子更靠近結點。耗盡區的寬度減小，勢壘電位降低到（V 0 -V）。這種降低的勢壘電位導致從P側到N側的多數載流子空穴通過結的流動增加，以及從N側到P側的多數載流子電子的增加。穿過結點的這兩個電流分量加起來形成從 P 側到 N 側（即正向）穿過結點的常規電流，由下式給出，

.........(4)

然而，由于少數群體的攜帶者跌落了障礙物，因此少數攜帶者的流動不會因障礙潛力的降低而改變。因此，反向電流不受影響，等于反向飽和電流I0由等式（1）給出。因此，凈正向電流由下式給出，

..........(5)

公式（5）是半導體二極管方程式，適用于施加電壓V的正值和負值，即正向偏置和反向偏置。對于反向偏置，V 為負值，遠大于 VT (0.026 伏），因此 I 等于 I 0 .

等式（5）忽略了載流子生成和重組的影響。這種省略對 Ge 器件有效，但對 Si
器件無效。因此，PN二極管中電流I的更一般表達式是，

...........(6)

其中 Ge 為 Ge，2 為 Si 二極管，額定電流。

公式（5）顯示，正向電流呈指數增長，結兩端的正向電壓V可用。

較大的前向偏差 |正向和反向偏置PN二極管

對于較大的前向偏置，V 等于 V 0 ，勢壘變為零，超過二極管額定電流的非常大的電流往往會流動。然而，在實際操作中，電流會受到二極管的體積電阻和歐姆觸點電阻的限制。因此，只有一小部分施加的正向偏置V出現在PN結上，電流主要由該總器件電阻控制。由于該總器件電阻是恒定的，因此伏安特性幾乎是一條直線。

例1：在Ge二極管中，反向飽和電流I0是 .計算 0.2、0.3 和 0.4 伏正向電壓在 300 K 室溫下的正向電流。

溶液：

在 V = 0.2 伏時，

在 V = 0.3 伏時，

在 V = 0.4 伏時，

教程問題

在 Ge 二極管中，反飽和電流為 。計算 0.05 K
室溫下 0.1 伏、0.1 伏和 0.2 伏正向電壓的正向電流。

[答： ，]