一位頭條朋友說：非常喜歡您的文章，每個都看點贊。上個文章也說了阻抗匹配，這個文章也說了，可是我還是不懂，阻抗不匹配為何會反沖過沖這些。平常只知道電池給負載，無論負載多大，電源都供電，這里面有沒有什么阻抗匹配。需要理解一下什么是過沖。 圖1、傳輸線 問：為什么會出現過沖。 答：無論什么電路，連接線長和負載比起來短很多時，信號不會出現反射，信號不會出現過沖。同樣無論什么電路，連接線長和負載比起來長很多時，信號會出現反射，信號疊加便要考慮信號不會出現過沖。這也是，高頻高速電路幾厘米傳輸時都要考慮阻抗匹配的問題。 問：問什么阻抗不匹配，信號會反射，造成信號疊加出現過沖的呢？ 答：...... 1、我們來說一下，為什么要阻抗匹配 圖2、阻抗器件 阻抗從字面上看就與電阻不一樣，通俗一點地說，阻抗就是電阻、電容抗及電感抗在向量上的和。 在直流電的世界中，物體對電流阻礙的作用叫做電阻。但在交流電的領域中則除了電阻會阻礙電流以外，電容及電感也會阻礙電流的流動，這種作用就稱之為電抗。電容及電感的電抗分別稱作電容抗及電感抗，簡稱容抗及感抗。 阻抗匹配是指信號源或者傳輸線跟負載之間的一種合適的搭配方式。 我們先從直流電壓源驅動一個負載入手。由于實際的電壓源，總是有內阻的，我們可以把一個實際電壓源，等效成一個理想的電壓源跟一個電阻r串聯的模型。假設負載電阻為R，電源電動勢為U，內阻為r，當負載電阻跟信號源內阻相等時，負載可獲得最大輸出功率，這就是我們常說的阻抗匹配之一。 對于純電阻電路，此結論同樣適用于低頻電路及高頻電路。當交流電路中含有容性或感性阻抗時，結論有所改變，就是需要信號源與負載阻抗的的實部相等，虛部互為相反數，這叫做共軛匹配。例如天線再為一個負載時，他的阻抗為50歐姆，那么我們希望我們的傳輸線加源端內阻正好可以和它達成50歐姆的共軛匹配狀態，以求天線的功率最大。 2、為什么要考慮傳輸線的線長和工作頻率呢。 在低頻電路中，我們一般不考慮傳輸線的匹配問題，因為低頻信號的波長相對于傳輸線來說很長，傳輸線可以看成是“短線”，反射可以不考慮（可以這么理解：因為線短，即使反射回來，跟原信號還是一樣的）。 例如，正弦電源頻率為1MHz時，電壓波長為94.86m。加入連接線長度為1.5m,在如此短的尺度內，電壓的空間變化是不明顯的，整個導線的電壓處處是一直的，基爾霍夫定律是使用的。假如把頻率提高到10GHz時，情況便明顯不同了，此時的波長降為0.949cm.加入傳輸線還是1.5cm。那么這么長的導線上的電壓便處處不同了，空間位置就成了確定的信號了，基爾霍夫定律（集中參數理論）變無法適用了。 這邊是集中參數理論與分布參數理論的區別：當電路元件的特征尺寸超過電磁波波長的十分之一時，基爾霍夫電路理論必須由分布參數的波動理論代替。 在高頻電路中，我們一般考慮傳輸線的匹配問題，因為低頻信號的波長相對于傳輸線來說很短，傳輸線無法看成是“長線”，反射就要考慮。在高頻電路中，我們還必須考慮反射的問題。當信號的頻率很高時，則信號的波長就很短，當波長短得跟傳輸線長度可以比擬時，反射信號疊加在原信號上將會改變原信號的形狀。如果傳輸線的特征阻抗跟負載阻抗不匹配（相等）時，在負載端就會產生反射。 3、為什么阻抗不匹配時會產生反射。 長線是幾何長度與工作波長可相比擬的傳輸線，需用分布參數電路。 短線是幾何長度與工作波長相比可忽略不計的線，用集總參數電路表示。 3.1、何謂傳輸線特性阻抗 以微波工作的傳輸線，長度比波長長，傳輸線導體上存在損耗電阻R，導體間電容C，漏電導G。這些參數在高頻時呈現出對能量和信號傳輸的影響，他們的影響分布在傳輸線的每一點，故稱作分布參數。R,L.C.G分別叫分布電阻，分布電感，分布電容，分布電導。從均勻到非均勻均勻傳輸線，取一小段線元，視作集總參數電路，得到等效電路 圖3、每一小段應用基爾霍夫定律 省去推導過程得到傳輸線方程： 公式1、每一小段的電壓電流變化即線上任一點的電壓電流關系 對以上求解，省去求解過程得； 公式2、傳輸線電壓電流標示公式3、傳播系數 電壓除以電流達到每一小段的阻抗即為特性阻抗： 公式4/5、特性阻抗 特性阻抗可以認為事宜純電阻僅僅與傳輸線的尺寸、形狀、形式有關，而與頻率無關。 3.2、反射系數 A1,A2為常數，其值決定于傳輸線始端與終端電壓電流的條件。下面我們著重討論在知道終端電壓電流的條件時，討論沿線電壓電流的表達式。 圖4、傳輸線壓線電壓電流 得到： 公式6、得A1，A2參數 最后推導可得： 公式7、傳輸線上任一點的電壓電流方程 同時認為： 入射波分量和反射波分量、 當ZL=Z0時，即反射波=0，便不會與入射波重疊，即不會出現過沖欠沖。